以電容器為例來(lái)解釋復(fù)介電常數(shù)的物理含義。在交變電場(chǎng)中，隨著外加電場(chǎng)頻率的增加，介質(zhì)極化逐漸落后于外加電場(chǎng)的變化，對(duì)于無(wú)損耗理想電容器而言(如圖xx(a))，其兩極板間為真空，電容量為，當(dāng)兩極板間加上角頻率為的正弦交變電壓時(shí)，電流與電壓的關(guān)系為

　　電壓的相位落后于電流相位π/2，如圖xx(b)所示。

　　圖xx 理想電容器示意圖，(a)電路圖，(b)電流-電壓矢量圖

　　如果在電容器兩極板間充滿(mǎn)介電常數(shù)為的電介質(zhì)如圖xx(a)所示，此時(shí)電容量變?yōu)?/p>

　　則可以得到電壓電流關(guān)系為：

　　由于電容量的增大，電流與電壓的相位差總是小于π/2，如圖xx(c)電流電壓矢量圖所示，取電壓方向?yàn)閷?shí)軸方向，則電流的實(shí)軸分量可表示為

　　為兩個(gè)實(shí)數(shù)，則電流可表示為：

　　比較上式與理想電容器的電壓電流關(guān)系，可得：

　　充滿(mǎn)電介質(zhì)的電容器可等效為電容與電阻的并聯(lián)電路，如圖xx(b)所示，電容為Cp，電阻為Rp，則電壓與電流的關(guān)系可表示為：

　　因此：

　　上式可表明復(fù)介電常數(shù)的物理含義，即介電常數(shù)的實(shí)部代表材料儲(chǔ)存能量的能力，虛部相當(dāng)于在電容上并聯(lián)一個(gè)等效電阻，標(biāo)志著電介質(zhì)損耗能量的能力。

　　圖xx 充滿(mǎn)電介質(zhì)的電容器示意圖，(a)電容器示意圖，(b)電容器的等效電路圖，(c)電流-電壓矢量圖

　　由電磁學(xué)知識(shí)可知，在靜電場(chǎng)中，電容器的電容與介電常數(shù)成正比關(guān)系，即：

　　以平行板電容器為例，C=

　　S/d，S為兩極板有效面積，d為極板間距。因此相對(duì)介電常數(shù)可采用如下方法計(jì)算：首先測(cè)定兩塊極板之間為真空時(shí)電容器的電容，

　　然后用同樣的電容器和極板間距，極板間放入電介質(zhì)后測(cè)得電容器的電容，

　　則相對(duì)介電常數(shù)的計(jì)算方式為：

　　即平行板電容器極板間充入均勻電介質(zhì)后，電容增至

　　倍，因此相對(duì)介電常數(shù)也稱(chēng)為相對(duì)電容率。純電容的電流在相位上比電壓超前π/2;純電感的電流在相位上比電壓滯后π/2。純電阻的復(fù)阻抗 Z=R;